了得網自然科學_海南植物圖志第八卷

編輯推薦

《海南植物圖志第八卷》可供植物區繫學、植物地理學、植物分類學、植物生態學、植物資源學、森林生態學、植物多樣性保護、農業、林業、園林園藝、環境保護、醫藥衛生、海關等相關專業師生和部門決策者參考使用。

內容簡介

《海南植物圖志》收錄了海南有歷史記錄的植物（維管束植物）6036種，隸屬243科1895屬。共有木本植物2781種，草本植物2773種，籐本植物482種。蕨類植物共計33科127屬516種，裸子植物共計9科24屬76種，被子植物共計201科1744屬5444種。其中，海南本地野生植物4579種（海南特有植物483種），外來栽培植物1294種，外來逸生及歸化植物163種（其中外來入侵植物57種）。《海南植物圖志》共分十四卷，**卷為蕨類植物，第二卷至第十一卷為裸子植物和雙子葉植物，第十二卷至第十四卷為單子葉植物。本圖志的每一卷文中的野外鋻別關鍵特征和附錄中的海南植物各科的野外經驗檢索，可為讀者查閱所拍攝到的圖片或采集到的標本所屬科的野外初步鋻定提供參考。《海南植物圖志》不僅具有植物生物學特性的描寫，還配有線條圖和彩圖，方便讀者鋻定。

作者簡介

目錄 CONTENTS
茶茱萸科 Icacinaceae/ 002
刺茉莉科 Salvadoraceae/ 012
鐵青樹科 Olacaceae/ 014
山柑科 Opiliaceae/ 020
桑寄生科 Loranthaceae/ 022
檀香科 Santalaceae/ 046
蛇菰科 Balanophoraceae/ 052
鼠李科 Rhamnaceae/ 058
胡頹子科 Elaeagnaceae/ 086
葡萄科 Vitaceae/ 090
芸香科 Rutaceae/ 140
苦木科 Simaroubaceae/ 200
橄欖科 Burseraceae/ 206
楝科 Meliaceae/ 212
無患子科 Sapindaceae/ 274
槭樹科 Aceraceae/ 246
清風籐科 Sabiaceae/ 278
省沽油科 Staphyleaceae/ 288
漆樹科 Anacardiaceae/ 294
牛栓籐科 Connaraceae/ 310
胡桃科 Juglandaceae/ 316
山茱萸科 Cornaceae/ 324
八角楓科 Alangiaceae/ 336
藍果樹科 Nyssaceae/ 344
五加科 Araliaceae/ 348
參考文獻/ 372
科、屬拉丁名索引/ 374
科、屬、種中文名索引/ 377

前言

媒體評論

在線試讀

**篇放電及等離子體基礎
大氣壓下的氣體放電相較於低氣壓放電而言，有其獨特之處，這主要體現在，在大氣壓條件下，氣體中的踫撞非常頻繁，帶電粒子的平均自由程非常短，放電過程的演化比較劇烈，因此決定了大氣壓氣體放電及等離子體有其獨特性。
第1章介紹等離子體的一般性質，包括等離子體的基本參數、離子運動形式和規律，並對湯生理論和流注理論等氣體放電基本理論作了回顧。
第2章以大氣壓射頻放電等離子體為例，結合等離子體的流體描述方法，采用數值模擬的手段分析研究大氣壓射頻放電模式及頻率與尺度效應等，同時介紹射頻放電等離子體化學活性的模擬和主要活性粒子演化特性。
第3章利用粒子模擬技術來模擬大氣壓瞬態放電過程，首先介紹粒子模擬的基本原理和納秒脈衝氣體放電的建模方法，然後給出流注放電初始過程、針一板結構納秒脈衝電葷放電初始過程的模擬結果。
第4章指出大氣壓介質阻擋放電(DBD)繫統本質上是一個非線性動力學繫統，在一定的條件下會呈現豐富的非線性現像，女分岔和昆屯;介紹大氣壓DBD中各種分岔和昆屯現像的實驗結果，並從非線性動力學的角度對其進行解釋和分析。
第5章利用發射光譜技術測量納秒脈衝DBD、正弦交流、電葷放電等等離子體光譜，研究等離子體中激發態物種光譜發射強度、活性物種相對濃度、振動溫度和轉動溫度隨外部參數的變化規律，並討論等離子體中發生的主要物理化學過程。
第1章等離子體基礎和氣體放電理論
歐陽吉庭北京理工大學
大氣壓放電等離子體是一種高氣壓低溫等離子體，產生方式包括直流放電、DBD、脈衝放電、射頻放電、微波放電和電弧放電等。由於放電形式的不同，大氣壓等離子體的特性和放電過程也各不相同。但是作為導電氣體的一種，放電等離子體都具有等離子體的基本共性，遵循氣體放電的一般規律。本章介紹等離子體的一般性質(包括等離子體的基本參數、離子運動形式和規律)，以及氣體放電的一般理論(包括湯生理論和流注理論)。
1.1引
等離子體是由大量帶電粒子組成的非束縛態宏觀體繫。與固體、液體、氣體一樣，等離子體是物質的一種聚集狀態。常規意義上的等離子體態是中性氣體中產生了相當數量的電離。當氣體溫度升高到其粒子的熱運動動能與氣體的電離能可以比擬時，粒子之間通過踫撞就可以產生大量的電離過程。因此，等離子體也通常被理解為導電氣體。並非隻有完全電離的氣體纔是等離子體，但需要有足夠高電離度的電離氣體纔具有等離子體性質。即，當體繫的"電性"比"中性"更重要時，這一體繫即可稱為等離子體。對於處於熱力學平衡態的繫統，提高溫度是獲得等離子體態的**途徑。按溫度在物質聚集狀態中由低向高的順序，等離子體態是物質的第四態。
等離子體的基是帶正、負電荷的粒子，而不是其結合體;異類帶電粒子之間是相互"自由"和"獨立"的。等離子體粒子之間的相互作用力是長程的電磁力。原則上，彼此相距很遠的帶電粒子仍然感覺得到對方的存在。在相互作用的力程範圍內存在著大量的粒子，這些粒子間會發生多體的、彼此自洽的相互作用，結果使得等離子體中粒子運動行為在很大程度上表現為集體的運動。存在"集體運動"是等離子體*重要的特點。由於等離子體的微觀是帶電粒子，一方面，電磁場支配著粒子的運動，另一方面，帶電粒子運動又會產生電磁場，因而等離子體中粒子的運動與電磁場的運動緊密搞合，不可分割。
等離子體的產生方法很多，但*重要和*普遍的是氣體放電法[1，2]。按氣體氣壓高低，放電等離子體一般為低氣壓(<1OTorr)、中等氣壓(1O1OOTorr)和高氣壓放電等離子體。按擊穿模式，可分為輝光放電等離子體(包括湯生放電)和流注放電等離子體。
大氣壓放電等離子體是在約1atm下的氣體環境中產生的放電等離子體。對於工業應用來說，大氣壓放電等離子體具有很多獨特的優點。例如，不需要真空繫統、工藝流程設計靈活等，因此大氣壓等離子體成為近年來等離子體領域的熱點問題。*常見的大氣壓放電等離子體產生方式包括直流放電、DBD、射頻放電、微波放電和脈衝放電等，其中通過不同的電極設計和模式選擇，可以實現大氣壓等離子體射流。大氣壓等離子體放電模式與放電條件有關，既可以是輝光的，也可以是流注的。無論哪種模式，大氣壓放電的基本過程原理是相似的，都是基於湯生過程，從氣體擊穿發展到穩定放電的。
1.2等離子體的一般性質
等離子體的狀態主要取決於其帶電粒子(包括正負離子和電子)的密度和溫度，這也是等離子體的基本參量，其他性質和參量大多與等離子體密度和溫度有關[3，4]。
1.2.1離子密度和電離度
一般地，等離子體的基本成分除了正負帶電粒子外還有中性粒子。設電子密度為ηe，正離子密度為ηi，在電中性條件下，ηe句ηi，稱為等離子體密度。若未電離的中性粒子密度為N，則等離子體的電離度α為α=ηe(ηe十N)(1一1)
當α較大(大於O.1)時稱為強電離等離子體。當α=1時則稱為完全電離等離子體。低溫等離子體的電離度α都比較小，一般小於O.O1，此時α句ηeN。在熱力學平衡條件下，電離與離子的復合並存且達到電離平衡，α僅與粒子種類、密度和溫度相關。這時，電離度和電離條件滿足薩哈(Saha)方程:
其中，為普朗克常數;k為玻爾茲曼常數;me為電子質量;為氣體氣壓(Pa);Vi為氣體的電離電位(V);T為電子溫度(K)。由此可知，氣體氣壓、電離電位越低，或電子溫度越高，則電離度越大。薩哈方程(1一2)同時也給出了平衡態的粒子密度對溫度的依賴關繫。
第1章等離子體基礎和氣體放電理論
1.2.2電子溫度和離子溫度
從熱力學的角度，溫度是物質內部微觀粒子的平均平動動能的量度。
其中，m是粒子質量;υ是均方根速度;k是玻爾茲曼常數。這種對應關繫是確定的，因此經常將粒子的動能和溫度等同。
等離子體中存在多種粒子，通常它們並不能達到統一的熱力學平衡態，因此各種粒子有其自己的平衡溫度。一般用Tg、Te和Ti表示中性粒子、電子和離子溫度，其單位通常用電子伏特(eV)來表示，1eV相當於溫度T=116OOK。
等離子體的宏觀溫度取決於重粒子的溫度。根據等離子體的溫度，可將等離子體分成高溫等離子體和低溫等離子體。其中，低溫等離子體又分為熱平衡等離子體和非熱平衡等離子體兩類。大氣壓放電等離子體是一種典型的低溫等離子體。當TeTi時，稱為熱平衡態等離子體或熱等離子體。嚴格意義的熱等離子體在實際應用中或實驗室難以達到，比較容易形成的是各種粒子組成接近平衡、溫度近似相等的等離子體，稱為局域熱等離子體，一般溫度為1X1O32X1O4K，可在大氣壓水平的高氣壓下產生。當Te>Ti時，稱為非熱或玲等離子體，其電子溫度Te>1O4K，而離子溫度Ti=3OO5OOK。在玲等離子體中，一方面電子具有足夠高的能量使氣體分子/原子激發、離解或電離，另一方面繫統保持低溫(接近於室溫)。
1.2.3等離子體的準電中性
宏觀電中性是等離子體的基本特征，但這隻在特定的尺度上成立。由於受內部粒子熱運動的擾動或外部干擾，等離子體內局部可能出現電荷分離，電中性條件被破壞。偏離電中性的局部由於電荷間的庫侖力的作用，使電中性得到恢復。由於偏離量Iηi一ηeI<ηe，故稱為"準電中性"。這種"偏離"和"恢復"在空間和時間的尺度有限，通常由德拜(Debye)長度和等離子體周期來表述。
1.德拜屏蔽和德拜長度
若擾動使等離子體內某處出現電量為q的電荷積累，由於該團電荷的靜電場效應，其周圍將吸引電子而排除正離子，結果出現帶負電的"電子雲"包圍該"正電荷"。從遠處看，電子雲削弱了正電荷的作用，即它對遠處帶電粒子的庫侖力，這種現像在等離子體物理中稱為"德拜屏蔽"。
假定正電荷中心處於坐標原點，對空間電荷分布為p(γ)的平衡態帶電粒子繫，空間距中心γ處的電勢分布中(γ)滿足泊松(Poisson)方程
V2中(γ)=一p(γ)/'ê.O(1一4)
由於德拜屏蔽p(γ)由γ處的正、負電荷密度差決定，即p(γ)=e[ηi(γ)一ηe(γ)]沒有空間電荷積累時，電子和離子分布是均勻的，而且ηiO=ηeO=η。出現電荷積累後，ηi(γ)和ηe(γ)不再均勻。通常總是質量小的電子首先達到熱平衡，ηe(γ)服從麥克斯韋(Maxwell)分布，而質量大的離子仍在原來大致電中性的正電荷中心
其中，Ve(γ)=一e中(γ)是電子的電勢能。對於等離子體，平均熱運動動能遠大於平均電勢能，即kTe>e中。將式(1一6)做泰勒級數展開，並取二級近似，得到ηe(γ)句ηeO[1十e中(γ)/kTe]由此得到
由於衰減因子的作用，電勢分布隨著距電荷距離的增加迅速衰減。一般地，屏蔽庫侖勢的有效作用力程大致為德拜長度àD，即以àD為半徑的球，稱為"德拜球"。德拜球外的庫侖勢可以忽略。
德拜長度的物理意義.
(1)等離子體對作用於它的電勢具有屏蔽作用，屏蔽半徑(或距離)為德拜長度;
(2)德拜長度是等離子體電中性條件成立的*小空間尺度，即從γ>àD的範圍來看，等離子體是電中性的;

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