| | | 時滯動力學繫統的分岔與混沌(上冊) 科學與自然 廖曉峰,李傳東 | 該商品所屬分類:圖書 -> ε | 【市場價】 | 563-816元 | 【優惠價】 | 352-510元 | 【出版社】 | 科學出版社 | 【ISBN】 | 9787030449177 | 【折扣說明】 | 一次購物滿999元台幣免運費+贈品 一次購物滿2000元台幣95折+免運費+贈品 一次購物滿3000元台幣92折+免運費+贈品 一次購物滿4000元台幣88折+免運費+贈品
| 【本期贈品】 | ①優質無紡布環保袋,做工棒!②品牌簽字筆 ③品牌手帕紙巾
| |
版本 | 正版全新電子版PDF檔 | 您已选择: | 正版全新 | 溫馨提示:如果有多種選項,請先選擇再點擊加入購物車。*. 電子圖書價格是0.69折,例如了得網價格是100元,電子書pdf的價格則是69元。 *. 購買電子書不支持貨到付款,購買時選擇atm或者超商、PayPal付款。付款後1-24小時內通過郵件傳輸給您。 *. 如果收到的電子書不滿意,可以聯絡我們退款。謝謝。 | | | | 內容介紹 | |
![](/c49/32/68382185966.jpg)
出版社:科學出版社 ISBN:9787030449177 商品編碼:68382185966 開本:小16開 出版時間:2015-07-08 頁數:214 字數:350 代碼:95
" 商品基本信息,請以下列介紹為準 | 商品名稱: | 時滯動力學繫統的分岔與混沌(上冊) | 作者: | 廖曉峰,李傳東,郭松濤著 | 代碼: | 95.0 | 出版社: | 科學出版社 | 出版日期: | 2015-07-08 | ISBN: | 9787030449177 | 印次: | | 版次: | 1 | 裝幀: | 平裝 | 開本: | 小16開 |
內容簡介 | 時滯動力學繫統廣泛存在於自然科學、工程和社會科學等諸多領域中。由廖曉峰、李傳東、郭松濤著的《時滯動力學繫統的分岔與混沌(上)》介紹了研究時滯動力學繫統分岔的基本方法,同時涵蓋目前研究的一些成果。本書從理論與數值模擬上繫統地討論了時滯動力學繫統,尤其是時滯神經網絡出現各種分岔及混沌產生的可能性,獲得了一些新的理論結果。分上、下兩冊,共7章,上冊包括研究時滯動力學繫統Hopf分岔的幾種方法、單時滯方程的分岔、兩時滯繫統的分岔等內容。 本書可作為高等院校電子工程、計算機、控制理論與應用、應用數學等相關專業本科生、研究生的教材和參考書,也可作為相關教師和科研人員的參考用書。
|
目錄 | 上冊
前言
第1章? 研究時滯動力學繫統Hopf分岔的幾種方法
? 1.1 時滯繫統的Hopf分岔:Hassard方法
??? 1.1.1 引言
??? 1.1.2 理論與算法
? 1.2 泛函微分方程的平均法
??? 1.2.1 引言
??? 1.2.2 準備工作
??? 1.2.3 基本的平均法定理
??? 1.2.4 補充的定理和引理
? 1.3 多尺度方法
??? 1.3.1 對0(1)的解
??? 1.3.2 對0(ε)的解
??? 1.3.3 對0(ε2)的解
? 1.4 Poincare-Lindstedt方法
??? 1.4.1 引言
??? 1.4.2 準備工作及一些假設條件
??? 1.4.3 方程的繫統
??? 1.4.4 展式的形式計算
??? 1.4.5 有效性證明
??? 1.4.6 主要定理及補充
? 1.5 頻域方法
??? 1.5.1 引言
??? 1.5.2 在時滯繫統中退化分岔的條件
??? 1.5.3 時滯反饋繫統:一般情形
? 1.6 帶參數的時滯泛函微分方程的規範形式與應用於Hopf分岔
??? 1.6.1 帶參數的泛函微分方程的規範形式
??? 1.6.2 應用於Hopf分岔
第2章? 單時滯方程的分岔
? 2.1 時滯神經網絡模型
? 2.2 單個時滯神經網絡模型
??? 2.2.1 單個Gopalsam繫統的引入
??? 2.2.2 Gopalsamy模型的收斂性的充分要條件
??? 2.2.3 帶非線性激活函數的單時繫統的Hopf分岔
??? 2.2.4 一個典型時滯繫統的Hopf分岔
??? 2.2.5 帶分布時滯Gopalsam方程
? 2.3 具有反射對稱性的一階非線性時滯微分方程的分岔
??? 2.3.1 引言
??? 2.3.2 線性穩定性分析
??? 2.3.3 時滯微分方程的中心流形縮減
??? 2.3.4 Takens—Bogdanov分岔
??? 2.3.5 具體例子
??? 2.3.6 結論
? 2.4 純量時滯微方程的局部和全局Hopf分岔
??? 2.4.1 引言
??? 2.4.2 局部行為
??? 2.4.3 特征方程
??? 2.4.4 Hopf分岔和分岔方向
??? 2.4.5 全局延拓
??? 2.4.6 數值例子
? 2.5 帶兩個時滯的純量時滯微分方程
??? 2.5.1 引言
??? 2.5.2 局部穩定性分析
??? 2.5.3 Hopf分岔
??? 2.5.4 Hopf分岔的穩定性
第3章? 兩時滯繫統的分岔
? 3.1 兩時滯繫統的穩定性與分岔
??? 3.1.1 引言
??? 3.1.2 線性穩定性分析
??? 3.1.3 中心流形縮減
? 3.2 時滯誘導興奮與神經繫統的周期性
??? 3.2.1 引言
??? 3.2.2 時滯誘導繫統失穩
??? 3.2.3 時滯誘導周期振蕩
??? 3.2.4 分岔周期解的穩定性
? 3.3 帶分布時滯的興奮與神經繫統的全局Hopf分岔
??? 3.3.1 引言
??? 3.3.2 線性穩定性分析
??? 3.3.3 振蕩的局部穩定性
??? 3.3.4 振蕩的全局分岔
? 3.4 模型化神經活動的時滯微分繫統的分岔
??? 3.4.1 引言
??? 3.4.2 平衡點與特征方程
??? 3.4.3 分岔性質
??? 3.4.4 數值結果
? 3.5 帶兩個不同時滯的神經繫統模型的穩定性與分岔
??? 3.5.1 模型的引入與它的局部線性分析
??? 3.5.2 無自聯接的神經網絡
??? 3.5.3 Hopf分岔的方向與穩定性
??? 3.5.4 用Poincare-Lindstedt方法分 |
編輯 | 《時滯動力學繫統的分岔與混沌(上冊)》可作為高等院校電子工程、計算機、控制理論與應用、應用數學等相關專業本科生、研究生的教材和參考書,也可作為相關教師和科研人員的參考用書。 |
摘要 | 第1章研究時滯動力學繫統Hopf分岔的幾種方法 1.1時滯繫統的Hopf分岔:Hassard方法 1.1.1引言 本節討論一般的時滯繫統,即,其中?是一個單參族的線性算子;f是一個非線性函數,將在1.1.2節給出的定義,並且描述一個算法,來確定繫統(1-1)從穩定態分岔到小振幅周期解的穩定性?分岔方向?周期和周期解的形式? 這個算法可以應用於許多時滯繫統,我們將在後面章節中探討其應用?Hassard方法借助中心流形定理討論Hopf分岔和分岔周期解的穩定性,這種方法及其結果等價於平均方法Poincare-Lindstedt方法Fredholm選擇方法,以及隱函數定理方法?它的優點在於,如果不是計算簡單,這種方法至少對研究者來說似乎在概念上更清晰明了?當然,上面提到的每個其他方法都結合了積分流形定理?本節研究時滯繫統從穩定態分岔到周期解,給出確定周期解的軌道穩定性?分岔的方向?周期和周期解的形式? 1.1.2理論與算法 考慮自治繫統,即(1-2)對某個,有,其中?是連續有界單參族的線性算子,即包含非線性項,至少是二次項以上,即 為了簡潔,假設無窮可微,且對於小的盧,廠和L,.解析依賴於分岔參數?實際上,在大多數應用中,對廠有C4的假設,關於L,.對盧有C2的假設即可? 對於繫統(l-2)解的定義及對初值問題光滑解的存在性與性定理,讀者可見文獻?本節的理論依賴於繫統(1-2)中心流形的存在性,在譜假設條件下,中心流形是包含原點的某個局部不變的?局部吸引的二維流形?Chafeec9]在此假設條件下,已經證明存在一個中心流形? 按照Chafeec和Halec的方法,考慮繫統(1-2)的解是素,即解連續映射初值到?如果?,那麼初始值須滿足恰當的擴展假設,我們僅對周期解感興趣,相應於解z的一個軌道在C中是一條曲線,即一個周期解的軌道是C中的一條閉曲線? 注意在以後討論的每個繫統中,對於所有正的時間,至少對小的初值,解的全局存在性可立即從和的形式中獲得? 轉向線性問題,,由Riesz表示定理,存在一個卵×卵階矩陣值函數,即,使得77的每個分量有有界變差,且對所有聲,有(1-3) 地對於譜,作出通常的Hopf假設的譜為(1-4)存在一對復共軛特征值和,使得,且(橫截性假設)(1-5)並且的所素在處有負實部?因此,我們將研究繫統(1-2)當0時,從平衡解0的小振幅周期解的Hopf分岔? 正如在Hassard等指出的,繫統(1-2)的分岔周期解由小的參數£來度量且£≥0,解Z(f有振幅,周期和具有的非零Floquet指數?這裡在我們的假設下,t和有收斂的展式,即(1-6)其中,盧的符號(正與負)決定分岔的方向,P/的符號(正與負)決定的穩定性,如果p2<0,則是軌道穩定的,如果p2>0,則是不穩定的? 現在證明在展式(1-6)中怎樣獲得它們的繫數,在以後的應用中,我們僅計算和?為此,隻需要函數在處的二階和三階偏導數的值,以及和?在本節的末尾,我們給出計算和的具體公式? 我們改寫式(1-2)為,這裡,且,因為,因此式(1-7)變為 現在設q(0)是A(o)相應於A(O)的特征函數,因此有,的伴隨算子定義為,為了簡化記號,我們記為? A和A?的域分別為和,為了計算上的方便,我們允許函數在中替,因為是的特征值,是的特征值,且對於某個非零,我們有 正如文獻[9]所述,對於,定義內積為 對於意味著,這裡和是和的分量,那麼,如果,我們有 由下面的條件正規化和,即 當然(1-12)這是因為是A的單重特征值? 現在,對於繫統(1-7)在0處的一個中心流形力是一個局部不變的,在C中吸引兩維流形?如果我們定義(1-13)且(1-14)其中,z,是式(1-7)的一個解,那麼在中心流形(1-15) 實際上,在C中,對於和可是局 |
" | | | | | |